田林磁棒科东磁铁科技图永磁棒
［K］e、［K′］e扩展成N0阶方阵，［A］e、［P］s扩展成N e 阶列阵后再 加以合并，便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。 式中［K］为扩展后的［K］e和［K′］e合并而成。 这样，我们已将变分问题（5）转化成多元函数极值问题 式（21）。根据函数极值理论，极值存在的必要条件为 J Ai =0 （i=1，2，…，N0） 13一章 磁选理论 （1）预估漏磁系数σ′。 根据以往设计的经验，σ′值可在1.00耀1.5之间选取。 （2）初步计算所需磁势。 按公式（IN）′= σ′H0δ 0.4π 计算出所需磁势即安匝数。 （3）选定导线规格，按大于或等于工作气隙高度确定线圈轴 向匝数Nx，选定总匝数Nj，并按Nr=N0/Nx确定径向匝数。 （4）按公式I=（IN）′/N0计算出激磁电流，并由导线规格和 激磁电流计算出电流密度。 （5）根据已知的电流密度和线圈的几何尺寸采用有限元法计 算出线圈工作气隙场强H′0。 （6）按公式σ=0.4πIN0/H′0δ计算出实际的漏磁系数。 （7）再按公式IN=σH0δ/0.4π确定实际所需的安匝数。 此式说明，消磁场与磁化强度成正比，而磁化强度由各磁畴 磁度决定。如果磁畴的磁度愈大，则处于两边的磁畴 性极互相排斥的力就愈大，使磁矩取向愈分散，消磁场就 大。 消磁场与铁磁体相对尺寸的关系是用消磁系数 N来表示。N 铁磁体相对尺寸 槡l/S的函数，其中l———铁磁体的长度；S——— 磁体的断面积。 兹以图3说明N与 槡l/S的关系。 细长条形铁磁体，由于处于两边的磁畴少，消磁作用很弱。 圆柱形铁磁体处于两边的磁畴较多，故消磁作用很强。与短圆 直径相同的长圆柱（认为比细长条长很多），处于两边的磁畴数 短圆柱的相同，其消磁作用似乎亦应与短圆柱的相同；但是由 长圆柱很长，磁矩取向分散的磁畴与取向不分散的相比毕竟还 少数，因此它的消磁作用不仅不与短圆柱相同，反而会比细长 弱。
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